W równaniu Bernoulliego dla nieściśliwego płynu idealnego, w przepływie ustalonym, straty energii płynu pomiędzy dwoma dowolnymi przekrojami 1-1 i 2-2 są

W równaniu Bernoulliego dla nieściśliwego płynu idealnego zakłada się, że płyn nie ma lepkości, nie występuje tarcie o ścianki, a przepływ jest ustalony i bez zawirowań. W takim modelu całkowita energia mechaniczna przypadająca na jednostkę objętości płynu jest zachowana wzdłuż linii prądu. To właśnie dlatego w tym idealnym przypadku straty energii między przekrojami 1-1 i 2-2 są równe zero. Mówimy, że suma składowej ciśnieniowej, kinetycznej (związanej z prędkością) i potencjalnej (związanej z wysokością) jest stała. Moim zdaniem to jedno z kluczowych równań, które warto mieć w małym palcu, bo pojawia się wszędzie – od hydrauliki po aerodynamikę skrzydła. W praktyce lotniczej równanie Bernoulliego w wersji „prawie idealnej” stosuje się np. przy analizie działania rurki Pitota i przetworników ciśnienia dynamicznego, gdzie różnica ciśnień statycznego i dynamicznego pozwala wyznaczyć prędkość przepływu powietrza. Standardowe opracowania z podstaw aerodynamiki i fizyki lotniczej wyraźnie podkreślają, że wszelkie straty ciśnienia wynikające z lepkości, zawirowań, nagłych zmian przekroju czy chropowatości ścianek są poza klasycznym równaniem Bernoulliego i wprowadza się je osobnymi członami korekcyjnymi. Czyli: jeśli w treści zadania masz idealny, nielepkim płyn i przepływ ustalony, to z definicji nie ma strat energii – można je przyjąć jako zero. W realnych instalacjach hydraulicznych lub paliwowych samolotu trzeba oczywiście te straty już uwzględniać, ale wtedy korzysta się z rozszerzonych formuł z dodatkowymi składnikami strat, a nie z czystej, „książkowej” postaci równania Bernoulliego.